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L'interaction
d'une onde plane oblique avec une interface séparant deux
milieux fluides provoque une onde
réfléchie dans le milieu 1 et une onde
transmise dans le milieu 2.
Le champ total dans le milieu 1, somme du champ incident et du champ réfléchi, a toujours un caractère stationnaire dans la direction perpendiculaire à l'interface (suivant y), et un caractère propagatif dans la direction de l'interface (suivant x).  |
Lorsque
les vitesses de propagation des ondes c1 et c2
dans les milieux 1 et 2 sont telles que c1
< c2, il existe un angle d'incidence  1 noté c tel que sin c = c1/c2
et appelé angle
critique pour l'interface
considérée, à partir duquel l'onde
transmise dans le milieu 2 devient évanescente.
Le coefficient de réflexion dans le milieu 1 devient alors
égal à 1 en module (réflexion
totale), mais il y a toujours présence
d'énergie acoustique dans le milieu 2.L'onde transmise évanescente se propage parallèlement à l'interface, tandis que son amplitude décroît de manière exponentielle en fonction de la profondeur (lorsque y augmente), perpendiculairement à l'interface. |
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| Les
cartographies ci-dessous représentent en niveaux de couleurs
l'amplitude de la partie réelle de la pression acoustique (rouge = maximum, bleu = minimum). Les traits obliques noirs symbolisent les rayons incident, réfléchi et transmis tels que prévus par les lois de Snell-Descartes. Ainsi, lorsque l'onde transmise est propagative ( <
c),
elle se propage dans la direction du rayon transmis,
cette direction étant bien perpendiculaire aux plans d'onde. |
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Angle d'incidence
inférieur à l'angle critique
c . |
Angle d'incidence
supérieur à l'angle critique
c . |
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Angle d'incidence égal
à l'angle critique
c . |
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