Introduction

Elles sont composées d'un milieu transparent d'indice n compris entre deux dioptres de rayon R1 et R2. L'axe de la lentille passe par les centres de courbures des faces. Cet axe coupe les dioptres en leurs sommets S1 et S2. e = S1S2 est l'épaisseur au sommet de la lentille.

Figure 41

Les convergences des dioptres sont respectivement :

Cv1 = (n-1)/R1 et Cv2 = (1-n)/R2

La lentille est dans l'air, suivant (29) la convergence Cv de la lentille est :

Cv = 1/f ' = -1/f.

Pour certains types de lentilles (lentilles ophtalmiques, ...), Cv s'exprime en dioptries notées δ (1.δ = 1.m-1).

La formule de Gullstrand (34) donne la convergence Cv de la lentille comme association des deux dioptres.

On obtient :

1 f ' = Cv = ( n − 1 ) ⋅ ( 1 R 1 − 1 R 2 ) − e . ( n − 1 ) 2 R 1 R 2 (35) size 12{ { {1} over {f'} } = "Cv"=` \(n - 1 \) cdot \( { {1} over {R rSub { size 8{1} } } } - { {1} over {R rSub { size 8{2} } } } \) - { {"e" "." \( n - 1 \) rSup { size 8{2} } } over {R rSub { size 8{1} } R rSub { size 8{2} } } } } {} " (35)"
Figure 42

Les lentilles convergentes sont plus épaisses au centre qu'au bord, à l'inverse les lentilles divergentes sont plus épaisses au bord.